粉体的粒子学特性包括粉体粒径、粒径分布、粒子形状、密度、流动性、堆积密度、比表面积等。 2 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??粉体粒度分布的数学描述 ??粒度测量方法及其选择 ????粉体填充与堆积特性 粉体填充与堆积特性 ????粉体中颗粒间的附着力 粉体中颗粒间的附着力 ????颗粒的团聚和分散 颗粒的团聚和分散 ????粉体的湿润特性 粉体的湿润特性 3 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ????粉体填充结构 粉体填充结构—— ——颗粒在空间中的排列状态 颗粒在空间中的排列状态 ???? —— ——力学 力学、、电学 电学、、传热学 传热学、、流体透过 流体透过…… …… ???? —— ——粒度 粒度、、形状 形状、、颗粒间相互作用力 颗粒间相互作用力…… …… ???? —— ——两个极端填充状态： 两个极端填充状态： ????最疏 最疏—— ——避免料仓结拱 避免料仓结拱 ????最密 最密—— ——造粒 造粒 4 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ????堆积 堆积//容积密度 容积密度 ????填充率 填充率 ????孔隙率 孔隙率 ????配位数 配位数 ????可压缩性 可压缩性 B �� P k � 5 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??粉体的堆积/容积密度 ??单位堆积体积的粉体的质量，也叫做视密度，粉体的质量M除以粉体的堆积体积V B B B M V � � 2-1 B �形状、尺寸、尺寸分布、堆积方式 6 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??松动堆积密度 在重力作用下慢慢沉积后的堆积（自然堆积）； ??紧密堆积密度 通过机械振动所达到的最紧密堆积（强制堆积）。 , B A � , B T � 7 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 100mL 防止颗粒团聚松动堆积测量紧密堆积测量 8 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞堆积方式对小颗粒影响大 9 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 PVC比较特殊 10 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ????填充率 填充率 ??颗粒体积占粉体堆积体积的比率 = P B B P V V ���� �� 11 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??粉体堆积的空隙率 ????空隙体积占粉体堆积体积的比率 空隙体积占粉体堆积体积的比率，，亦即颗粒 亦即颗粒间的空隙体积 间的空隙体积VV vv 除以粉体的堆积体积V B 1 1 v B B P V V �� ��� � � � � 2-2 � = P B B P V V ���� � 12 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞堆积空隙率取决于颗粒的形状、颗粒的尺寸与尺寸分布及粉体的堆积方式。 , , 1 B A B A P ���� � , , 1 B T B T P ���� � 2-3 2-4 松动堆积空隙率紧密堆积空隙率 13 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 14 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 15 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞分布宽度对空隙率具有较为明显的影响 16 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒的配位数 ??粉体堆积中，与某一考察颗粒相互接触的颗粒数。 ??研究粉体堆积特性的一个重要指标。 ??均一球形颗粒在平面上的排列作为基本层 ☆正方形排列层 ☆单斜方形/六方系排列层 17 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞正方形排列层均一球形颗粒的基本排列层等边三角形/菱形/六边形排列层 18 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 19 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 20 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 21 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞空间特征的计算结果 22 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??实际填充结构 ??填充时，受颗粒碰撞、回弹、颗粒间相互作用力及容器壁的影响不能规则填充。 ??Smith等人将3.78mm的铅弹自然填入直径 80～130mm的烧杯中，注入20%醋酸水溶液后，十分小心地倒掉溶液。若保持原先填充状态，接触点上残留碱性醋酸铅的白色斑点。从与容器不接触的铅弹中计数900～1600个球，得到平均空隙率～平均配位数的关系： 23 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??实际填充结构 24 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 d P = 7.56mm，自然投入堆积，实验测量可以与表2-2计算结果相比较。一致，非常吻合！ 25 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??Bernal & Mason测定与所观察颗粒完全接触的颗粒，及比较近接触的颗粒，方法同Smith，钢球直径6.35mm，1000～ 5000个填入容器，浸满墨汁后取出，干燥后如图示两类斑点。 26 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 27 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞随机堆积计算方法（公式）比较（经验关联）。 28 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??粉体的可压缩性 ??当粉体在松动堆积状态受到压缩作用时，其堆积体积将减小。颗粒间的空隙亦相应地减小。粉体的可压缩性跟其堆积状态有关，用以表征粉体的可压缩性。定义如下： , , , , , 100 100 1 B A B T B A B A B T V V C V ��� ��� � �� �� �� � 2-8 V B,A V B,T 29 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 2-9 常用于表征粉体的可压缩性和流动性 , , B T B A HR ��� ??粉体的可压缩性 ??粉体紧密堆积密度和松动堆积密度之比，称为粉体Hausner比值 30 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??粉体的可压缩性 ??实验结果表明: ☆较粗颗粒的HR值较小（<1.2） ☆细颗粒的HR值较大（>1.4） ☆极细颗粒具有较高的HR值（>2）根据图2-2可以发现,颗粒尺寸增加,堆积密度相差变小。 31 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 2-10 , , , , , , , 100 100 1 B A B T B A B A B T B T B A V V C V HR ������ ��� � ��� �� ��� ������ 1 100 1 C HR � �� �� �� �粉体的可压缩性和Hausner比值的关系为 2-8 2-9 32 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞粉体的可压缩性、团聚性和流动性与HR值的关系特征指标 较粗颗粒 较细颗粒 细颗粒 极细颗粒 Hausner比值 <1.2 1.2~1.4 1.4~2.0 >2.0 可压缩性（％） <15 15~30 30~50 >50 流动性良好流动性 流动性好 流动性差 不流动团聚性不团聚 轻微团聚性 强团聚性 极强的团聚性例如：花椒粉，当C>30%时倒不出来。 33 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ????固体颗粒容易聚集在一起 固体颗粒容易聚集在一起，，尤其是细颗粒 尤其是细颗粒 —— ——颗粒之间存在附着力 颗粒之间存在附着力 ????粉体的摩擦特性 粉体的摩擦特性、、流动性 流动性、、分散性 分散性、、压制性等 压制性等 ????分子间的范德华力 分子间的范德华力 ????颗粒间的范德华力 颗粒间的范德华力 ????附着水分的毛细管力 附着水分的毛细管力 ????颗粒间的静电力 颗粒间的静电力 ????磁性力 磁性力 ????颗粒表面不平引起的机械咬合力 颗粒表面不平引起的机械咬合力 34 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??分子间的范德华力(van der Waals interaction force) 来源：取向力、诱导力和色散力 ??取向力 二个极性分子的固有偶极将同极相斥而异极相吸，定向排列，产生分子间的作用力 ??诱导力 非极性分子在极性分子的固有偶极的作用下，发生极化，产生诱导偶极，然后诱导偶极与固有偶极相互吸引而产生分子间的作用力 ??色散力 非极性分子之间，由于组成分子的正、负微粒不断运动，产生瞬间正、负电荷重心不重合，出现瞬时偶极，瞬时偶极间的作用力 ??分子间的斥力 35 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??分子间的范德华力(van der Waals interaction force)来源： ??极性分子间有色散力，诱导力和取向力； ??极性分子与非极性分子间有色散力和诱导力； ??非极性分子间只有色散力。 ??实验证明，对大多数分子来说，色散力是主要的；只有偶极矩很大的分子(如水)，取向力才是主要的；而诱导力通常是很小的。 ??P19 表1-11 一些分子间相互作用常数 36 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??分子间的范德华力(van der Waals interaction force) ??取向引力势能（两极性分子） 2 2 1 2 6 2 3 d d p p U kT r �� � 1-90 分子物理理论 6 d d U r ��� Boltzmann constant k = R/N A = 8.314 / 6.023×10 23 = 1.381×10 -23 J/K 37 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??分子间的范德华力(van der Waals interaction force) ??诱导引力势能（一极性分子与一非极性分子） 2 2 1 2 2 1 6 d id p a p a U r ��� � 1-91 α 1 , α 2 －两分子的极化强度 6 d id U r ��� 38 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??分子间的范德华力(van der Waals interaction force) ??色散引力势能（两非极性分子） 6 2 1 2 1 2 1 ) ( 2 3 r I I I I U disp � ��� �电离能 1-92 6 disp U r �� 39 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??分子间的范德华力(van der Waals interaction force) ??取向力、诱导力和色散力 6 r C U mm mm � � 6 6 6 d d d id disp U r U r U r � � �� �� � � 1-93 C mm ：London-van der Waals常数 40 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??两分子间斥力表达式(Lennard-Jones 6-12势能函数) 12 6 4 mm U r r � ��� �� � � �� �� �� � � �� � � � � �� � ε — 势井深度，势能曲线的最小值 ζ — 势能为零时分子间的距离 1-94 41 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 Argon molecular Hard sphere model Molecular diameter ε — 势能曲线的最小值； ζ — 势能为零时分子间的距离。 0 r d U r d ����� �� 1-95 42 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 6 4 mm C �� � 6 r C U mm mm � ������������������������� � 6 12 4 r r U mm 查表计算获得 1-96 1-93 1-94 43 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力颗粒无极性，构成颗粒（颗粒表面）的分子或原子的电子运动，颗粒将有瞬时偶极——颗粒间的范德华力 ??Hamaker理论 ??吸附气体的影响 ??颗粒变形的影响 ??表面粗糙度的影响 44 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论引力势能理论+ 能量叠加原理 45 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞� �� 1 2 2 1 2 1 d d V V mm 0 pp V V U n n U particles Molecular density ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论 ??势能叠加原理 (Hamaker将构成两颗粒的所有分子或者原子间的引力势能积分来计算两颗粒间的引力势能) 1-97 46 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论 ??将1-97式进行积分运算后得颗粒间的引力势能计算式： 0 1 2 0 1 2 12 pp d d A U Z d d � �� 1-98 颗粒间距，通常取为4 0 A A为Hamaker常数 2 1 2 mm A n n C � � 47 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 22 11 12 A A A � ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论 ??A的值与颗粒材料、所处环境（如真空、水、空气等）有关。可以查表获得。 ??对于不同材料的颗粒，其Hamaker常数取各自常数的几何平均 1-100 48 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞颗粒－颗粒 Hamaker常数A/eV 颗粒－颗粒 Hamaker常数A/eV 真空 水 真空 水 Au-Au 3.414 2.352 MgO-MgO 0.723 0.112 Ag-Ag 2.793 1.853 KCl-KCl 1.117 0.277 Cu-Cu 1.917 1.117 Cds-Cds 1.046 0.327 金属－金属 1.872 — Al 2 O 3 - Al 2 O 3 0.936 — C-C 2.053 0.943 H 2 O-H 2 O 0.341 — Si-Si 1.614 0.833 Polystyrene-Polystyrene 0.456 0.0263 Ge-Ge 1.996 1.112 表1-13 一些颗粒系数在真空和水中的Hamaker常数值 P19 49 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论 ??颗粒间的引力，即颗粒间的范德华力为 0 0 1 2 2 0 0 1 2 12 pp vdw U d d A F Z Z d d �� � � �� � 1-101 约定负号表示引力。 50 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论 ??颗粒间的引力，即颗粒间的范德华力为 0 0 1 2 2 0 0 1 2 12 pp vdw U d d A F Z Z d d �� � � �� � 1-101 0 2 0 12 vdw A F Z � 1-102 ??颗粒与平面，d 2 →∞，范德华力 51 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ Hamaker理论 ??颗粒间的引力，即颗粒间的范德华力为 0 0 1 2 2 0 0 1 2 12 pp vdw U d d A F Z Z d d �� � � �� � 1-101 ??等直径两颗粒，d 1 =d 2 ，范德华力 0 2 0 24 vdw Ad F Z � 1-103 范德华力 52 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 53 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 54 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 2 1 2 1 2 0 2 1 2 1 0 0 12 12 d d d d Z B d d d d Z A U gp pp ���� �� 1-105 gp mm C q n q n B , 1 2 2 1 2 ) ( � � � 1-106 积分得： B气体吸附常数 mm C n n A 2 1 2 � � A为Hamaker常数 ??颗粒间的范德华力/ 吸附气体的影响 1-99 55 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 P P M N n �� 0 1-107 Amedeo Avogadro（1776~1856）constant, 6.023×10 26 kmol -1 ??颗粒间的范德华力/ 吸附气体的影响 ??分子密度：颗粒材料的摩尔质量 56 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 g g M N d m q 0 2 �� 1-108 6 P g M d n M � � 1-109 单位颗粒表面积吸附气体分子的个数q为： δ —颗粒单位质量所吸附的气体量。 ??颗粒间的范德华力/ 吸附气体的影响 57 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 gp mm g P C M M d d A B , 2 1 6 �� � 1-110 pp mm gg mm gp mm C C C , , , � 1-111 进一步可以获得气体吸附常数B的计算式为： ??颗粒间的范德华力/ 吸附气体的影响 58 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 2 1 2 1 3 0 2 1 2 1 2 0 0 0 6 12 d d d d Z B d d d d Z A Z U F gp pp a ���� ���� �� 1-112 ) 2 1 ( 0 0 0 AZ B F F vdw a � � 1-113 ??颗粒间的范德华力/ 吸附气体的影响 ??吸附环境气体后的范德华力表达式： 1-101式 59 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞计算由于吸附气体后对于范德华力的增强作用。以FCC-FCC 颗粒为例进行讨论。结果见图1-16。表1-14 计算气体吸附对FCC-FCC颗粒间范德华力影响的常数气 体 Ne Ar N 2 Air CO 2 C gg /Jm 6 9×10 -79 10 -77 10 -77 10 -77 10 -77 δ(气体质量/单位颗粒质量) 0.0001 0.0036 0.004 0.007 0.1 FCC-FCC A/eV 0.936 C ss /Jm 6 2.88×10 -75 ??颗粒间的范德华力/ 吸附气体的影响 60 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞易吸附气体范德华力 61 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响当颗粒接触时，通常在接触点产生变形。这样增加了颗粒间的接触面积。相当于增加了颗粒间距离较近的分子数，从而使得颗粒间的引力势能增加，也增加了颗粒间相互作用的范德华力。 background 62 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 63 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 2 2 0 0 0 (1 ) (1 ) 12 2 12 2 pp gs AD a BD a U Z DZ Z D � ��� � � � � a－颗粒变形后的接触面积；D－颗粒的接触直径。 1-114 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ??由Hamaker理论，分子间的引力势能对两个变形颗粒的积分可得 64 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 1 2 1 2 d d D d d �� 1-115 此时颗粒间的范德华力为 0 2 0 0 0 2 1 1 2 pp gs vdw vdw U a B a F F Z DZ AZ D � ��� � �� �� �� � � � �� �� �� ��� �� �� � 1-116 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 65 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ????弹性变形 弹性变形 ????塑性变形 塑性变形 ????弹塑性变形 弹塑性变形 66 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ????弹性变形 弹性变形 ???? 塑性变形 塑性变形 ???? 弹塑性变形 弹塑性变形 2 3 2 5.8 vdw d Y F K � 1-117 颗粒变形后的接触面积a为 2 3 2 1.63 vdw F D a K � ��� �� � 1-118 Y－接触颗粒中强度较弱的颗粒材料的屈服极限强度 K－接触颗粒的刚度系数。 67 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ????弹性变形 弹性变形 ???? 塑性变形 塑性变形 ???? 弹塑性变形 弹塑性变形 2 2 1 2 1 2 1 1 1 v v K E E � �� � 1-119 E－颗粒材料的杨氏弹性模量 v －颗粒材料的泊松比 68 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ???? 弹性变形 弹性变形 ????塑性变形 塑性变形 ???? 弹塑性变形 弹塑性变形 2 3 2 870 vdw d Y F K � 1-120 颗粒变形后的接触面积a为 3 vdw F a Y � 1-121 69 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ???? 弹性变形 弹性变形 ???? 塑性变形 塑性变形 ????弹塑性变形 弹塑性变形 2 3 2 3 2 2 5.8 870 vdw d Y d Y F K K � � 1-122 / 1.1 0.58 ln( ) 1.15 vdw F E a Y Y a YD �� � 1-124 颗粒变形后的接触面积a为 70 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ???? 弹性变形 弹性变形 ???? 塑性变形 塑性变形 ????弹塑性变形 弹塑性变形 2 3 2 3 2 2 5.8 870 vdw d Y d Y F K K � � 1-122 / 1.1 0.58 ln( ) 1.15 vdw F E a Y Y a YD �� � 1-123 颗粒变形后的接触面积a为 71 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 颗粒变形的影响 ???? 弹性变形 弹性变形 ???? 塑性变形 塑性变形 ????弹塑性变形 弹塑性变形根据Hertz理论，弹性变形所引起的反弹力F e,rep 为 3 3 2 2 , 1 2 2 2 ( ) 3 e rep D F K h h � � 1-124 上式近似为 1.5 1.5 , 3 Ka F e rep D �� 1-125 范德华力 72 粉体力学 大连理工大学流体与粉体工程研究设计所 刘凤霞 ??颗粒间的范德华力/ 表面粗糙度的影响 ??当颗粒表面比较粗糙时，颗粒间的范德华力为 0 0' 2 2 0 0 12( ') (1 '/ ) vdw vdw F AD F Z R R Z
《粉体力学与工程》介绍粉体工程的基础理论及其在粉体操作单元中的应用。第1章为颗粒物性，着重介绍颗粒的尺寸、颗粒的球形度及其测量方法、颗粒间的作用力及颗粒的团聚性、颗粒的阻力系数与沉降速度。第2章为粉体物性，着重介绍粉体的库仑定律、Molerus粉体分类、粉体的流动性。第3章为粉体静力学，着重介绍粉体应力分析方法和Rankin应力状态。第4章为粉体动力学，着重介绍粉体流动的本构关系、塑性理论和塑粘剂流体模型。第5章为气固相系统，着重介绍Reh气固两相接触操作图、Geldart流态化颗粒分类、颗粒反应动力学及流化床反应器模拟。第6章为造粒，着重火焰CVD法制备纳米陶瓷颗粒材料及过程模拟及喷雾干燥造粒技术，简单机械化学法制备纳米材料技术。第7章为制粉，简单介绍颗粒的强度和Bond粉碎功定律及其应用。第8章为混合，简单介绍混合操作的过程与设备。
粉体力学是研究粉体（包括颗粒、粉末和颗粒组合的大块体）的物理性质和行为的学科。在粉体力学中，研究的对象包括粉体的流动性质、分散性、密度、压缩性、表面性质等。由于粉体通常呈现出复杂的颗粒间相互作用和运动特征，因此粉体力学涉及到多个交叉学科的知识，如物理学、化学、力学、工程学、计算机模拟等。
粉体力学的应用广泛，例如在制药、食品、化工、土木工程、矿业等领域中，粉体常常是必要的原料或中间产品。通过研究粉体的物理性质和行为，可以优化生产过程、改进产品质量，提高生产效率和安全性。
这个还真是第一次听说。。
有谁知道这里面的量代表的是什么意思的吗？是关于粉体力学的流速与流量的计算的~
1、料仓的卸料能力是用从卸料口出来的物料流量Q表征的。Q表示单位时间里通过卸料口的物料体积。如果取单位时间为1小时，则Q=3600Av就表示1小时内通过卸料口的物料体积，A是卸料口的截面积，v是物料通过卸料口的速度。
2、卸料速度v与两个因素有关：速度公式v=K*sqrt(3.2*g*R_H)中，g是重力加速度，若计算要求精度不很高，可取g=10m/s^2；R_H是漏斗的卸料口半径，从公式中可见，同样的物料，卸料口半径越大，物料的出口速度越大。K是一个与物料有关的常数，在具体的应用中，可以通过实验测定出来。
3、第二个速度公式——整体流动速度v=K*sqrt(2gh)，这里的“整体流动”大概是材料重心的下降速度，跟卸料口的半径无关。
4、“陷落物料容积界线近于仓壁”与下文对照，大概是指物料装填过程中，都是接近满仓的；此时，出料速度按照第二个公式计算，若物料容积较小，或不能确定时则按照第一个公式计算出料速度。
过程专业是过程装备与控制工程专业的简称，该专业所培养的学生能够具有较强的过程装备、机械基础、控制工程、计算机及其它基础理论知识，具有较好的工程技术基本素质和综合能力。培养目标是具备过程机械与设备设计及其控制理论，并具备研究开发、设计制造、运行控制等综合能力的高级科学研究和技术人才。
一、培养目标：
本专业培养具备化学工程、机械工程、控制工程和管理工程等方面的知识，能在化工、石油、能源、轻工、环保、医、食品、机械及劳动安全等部门从事工程设计、技术开发、生产技术、经营管理以及工程科学研究等方面的高级工程技术人才。
二、培养要求：
本专业学生主要学习过程装备及控制工程专业的基础理论与技术和有关设备的设计方法，受到现代机械工程师的基本训练，具有从事各类机械设备设计、生产组织管理的基本能力。
三、知识与能力：
1、具有较扎实的自然科学基础，较好的人文、艺术和社会科学基础及正确运用本国语言、文字的表达能力；
2、较系统地掌握本专业领域宽广的技术理论基础知识，主要包括力学、机械学、电工与电子技术、热加工工艺基础、自动化基础、市场经济及管理等基础知识；
3、具有本专业必需的制图、计算、测试、文献检索和基本工艺操作等基本技能及较强的计算机和外语应用能力；
4、具有本专业领域内某个专业方向所必需的专业知识，了解科学前沿及发展趋势；
5、具有较强的自学能力、创新意识和较高的综合素质。
四、课程设置：
1、主要课程：微机原理及应用、理论力学、材料力学、化工流体力学、机械原理、机械设计、机械制图、工程材料及机制基础、化工原理、过程装备力学基础、过程设备设计、过程流体机械、过程装备控制技术及应用、过程装备制造与检测、过程装备材料腐蚀与防护、过程装备成套技术等。
2、主要实践性教学环节：包括军训，金工、电工、电子实习，认识实习，生产实习，社会实践，课程设计，毕业设计(论文)等，一般应安排40周以上。
3、主要专业实验：过程原理实验、工程力学实验、电工电子实验、机械基础实验、压力容器强度实验、压力容器稳定性实验、过程流体机械性能测试与监控实验、过程设备性能测试与监控实验等。
五、就业前景：
毕业生具备化学工程、机械工程、控制工程和管理工程等方面的基本知识和技能，可直接从事化工、炼油、医、轻工、环保等过程设备与过程计算机自动控制的设计、研究、开发、制造、技术管理和教学等工作，对于与机电类有关的工作具有较强的适应能力。
请问弹塑性力学里什么是体力?
答：主应力方向上只有法向正应力没有切应力,根据弹性理论所有单元体受力均可转化为互相垂直主应力。 为什么是垂直的:一点的受力均可转化为x方向和..
完美世界国际版中武侠用什么精灵?怎么加点,学什么技能?
答：如果你的精灵修垃圾了，你这辈子都学不了这个技能了，当然了，即使你加了100点体力学了，你的灵力必然没法加了，你用1次这个技能就要3分钟时间了，而别人用一些只需要50左右的元气的技能，就可以在你用1个技能后连续对你使用4个精灵技能，到底哪个好现在还不好说了吧？元素精灵的天赋加点 天赋有5项...
学生日常活动属于什么体力活动
答：学生日常活动属于中体力劳动。中等体力活动是指步行每小时3.5到4公里，除草、锄地、跳舞等，售货员，服务行业人员所从事的工作，学生日常活动量大也属于中等体力活动，需要的能量是每千克体重35到40千卡。
理论力学的主要研究对象是什么?
答：运动学只从几何角度研究物体机械运动特性而不涉及物体的受力；动力学则研究物体机械运动与受力的关系。动力学是理论力学的核心内容。理论力学的研究方法是从一些由经验或实验归纳出的反映客观规律的基本公理或定律出发，经过数学演绎得出物体机械运动在一般情况下的规律及具体问题中的特征。理论力学中的物体...
赛尔号王哈怎么练体力才能上千?
答：刻印+体力上限药+战队加成+套装加成+学习力+年费加成+称号，即可轻松破千。1、刻印，最关键的是刻印，可以大幅度提高体力。2、体力上限药剂，+20 3、战队加成，+20 4、套装加成，（重生套+5%，天虎套+5%，典狱套+7% 等）5、学习力加成 6、年费加成，全属+5 7、称号加成（家园卫士+50，齐天小...
完美国际元素精灵技能可以学几个,怎么学啊?按等级还是属性点,怎么加 ...
答：很容易吗?如果你的精灵修垃圾了,你这辈子都学不了这个技能了,当然了,即使你加了100点体力学了,你的灵力必然没法加了,你用1次这个技能就要3分钟时间了,而别人用一些只需要50左右的元气的技能,就可以在你用1个技能后连续对你使用4个精灵技能,到底哪个好现在还不好说了吧? 元素精灵的天赋加点 天赋有5项,金木...
无氧耐力的生理学基础是什么?
答：无氧耐力生理学基础有：肌肉无氧酵解供能能力，消除乳酸的能力，脑细胞对血液酸碱度变化的耐受能力。1、肌肉内无氧酵解供能的能力 肌肉无氧酵解能力主要取决于肌糖元的含量及其无氧酵解酶的活性。2、缓冲乳酸的能力 肌肉无氧酵解过程产生的乳酸进入血液后，将对血液pH值造成影响。但由于缓冲系统的缓冲作用...
赛尔号怎样让精灵体力多一点?别说体力腰带什么的,就说怎样刷,我星灵...
答：1、你的星灵王个体低，可以在精灵修炼器中修炼，改变个体。2、你的星灵王没有灌注能量，在裂空星系的SUN星，有七星阵，可以提高体力、双防和攻击。3、星灵王主要靠速度、特攻和技能，极品性格胆小。如果要体力高，只能牺牲部分速度提高体力，刷体力学习力，那样极品性格是保守。在双子贝塔星二层打...
根据能量消耗水平来划分学生的日常运动属于什么
答：根据能量消耗水平来划分学生的日常运动属于中等体力活动。日常生活的体力活动可以分为工作，家务，体育运动，娱乐活动等。这里应该指出的是锻炼（Exercise）的概念不同于体力活动，前者从属于后者。Caspersen将锻炼定义为有最终和阶段目标的，有计划的，有组织的，重复的，以保持和/或提高体适能（Physical ...
赛尔号青龙,白虎,玄武,朱雀,分别刷什么学习力,这4只极品性格,打巅峰用...
答：青龙，极品性格保守，刷特攻学习力254，速度学习力180，体力学习力76。白虎，极品性格固执，刷攻击学习力254，体力学习力252，速度学习力6。玄武，极品性格顽皮或慎重，刷双防学习力252，速度学习力6。朱雀，一般极品性格胆小，刷特攻和速度学习力。也有人专用它防萨瑞卡，极品性格大胆，刷特攻学习力120...
